苏昉
- 作品数：41 被引量：110H指数：7
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- 发文基金：国家自然科学基金国家社会公益研究专项计划地震科学联合基金更多>>
- 相关领域：理学一般工业技术天文地球金属学及工艺更多>>
- 非晶锂离子电导率的压力效应
- 1990年
- 本文准确测量了在 0—2.21 GPa 流体静压力下整体片状非晶 B_2O_3-0.7 Li_2O-0.7 LiCl-0.10Al_2O_3 及其粉末样品的离子电导率和激活体积。对整片非晶锂离子电导率的压力效应用离子迁移通道的物理图象给出初步的微观解释。对非晶粉末样品离子电导率的压力效应,则发现是由体电导率、接触电导率及同相界面电导率变化的综合结果。高压实验表明,同相界面效应可使离子电导率提高2.5～16倍,该非晶材料还有潜力可进一步提高其离子电导率。
- 苏昉许伟苏骏
- 关键词：非晶态锂离子电导率压力效应
- 雷雨次声波的三维动态频谱测量研究被引量：2
- 2002年
- 采用三台电容式次声接收器，在北京昌平安装次声三点阵，并测量到２０００年７－８月１５次强雷阵雨的次声波Ｐ－ｔ曲线及其三维动态频谱。频谱分析结果表明：（１）雷阵雨的次声波主要来自雷次声。（２）雷次声的频谱有三大特点；其一是听到雷声越响时，雷次声振幅越强；其二是特强振幅持续时间很长；其三是周期范围时而连续、时而分布在周期较长和较短端，形成谱图上一个个空洞。据此可区别它与其它次声波。（３）初步探讨了雷次声的产生机理和传播特点。
- 苏昉田维
- 关键词：次声波雷阵雨
- 高聚物P(EO)_n-CuBr_2薄膜在流体静高压下离子电导率和介电常数的提高(Ⅱ)——添加增塑剂方法的应用(英文)被引量：1
- 2001年
- 选用分子量为 5 0 0万的聚氧化乙烯和无水溴化铜 ,通过混溶蒸发法制备出一系列高聚物P(EO) n CuBr2 (n =4 ,8,12 ,16,2 4 )薄膜 ,并在 0 1～ 2 4 4 3MPa范围不同的静水压下详细测量了它们的相对介电常数。分别探讨了增塑剂 (C4 H6O3)含量对室温常压下离子电导率和介电常数的影响 ,及其对高压下离子电导率和介电常数的影响。实验结果表明 :P(EO) 16 CuBr2 薄膜在添加介电常数较高和本体粘度较低的增塑剂C4 H6O3后 ,当其相对浓度nPC/ntotal=2 0 %时 ,不仅使该薄膜的室温常压离子电导率明显提高 6 8倍 ,而且使其在高压力下的离子电导率提高 1(0 1～ 10 0MPa)至 2 (35 0～80 0MPa)个数量级 ,非常有利于在高压环境中应用。
- 苏昉戴卫平苏骁
- 关键词：离子电导率介电常数增塑剂
- 流体静高压容器泄漏原因分析及预防措施被引量：1
- 1991年
- 根据流体静高压容器加载时下压杆爆炸前后的实验数据、检验结果,从材料选择、高压容器对中、上下缸载荷分配三方面分析了容器泄漏原因:(1)阳磨菇头选材有错、热处理不当导致Bridgman密封组件失效;(2)下压杆选材及热处理工艺有误导致加载时脆性断裂;(3)压杆导向和定位不良,球面垫块球半径过大均可严重导致压杆脆性断裂;(4)密封套圈无支承面太小,容易造成上下油缸压力差偏大,引起下压杆炸碎。由此,提出相应的预防措施。
- 苏昉车荣钲
- 关键词：流体预防措施
- 2000年4～5月强地震的前兆次声波测量研究
- 为了能更仔细地分析研究强地震的前兆次声波,我们用三台电容式次声接收器在北京昌平安装了一个次声测量三点阵,并在1999年1～7月和2000年4～6月连续观测,先后测到40余次强地震的前兆次声波P-t曲线和波速波向图。经过快...
- 苏昉田维
- 关键词：强地震地震前兆
- 高聚物(PEO)_n-CuBr_2薄膜在流体静高压下的介电常数研究
- 1995年
- 选用分子量500万的聚氧化乙烯,通过混溶蒸发法制备出一系列高聚物(PEO)_(?)-CuBr_2(n=4,8,12,16,24)薄膜,并在0.1—2443MPa范围不同的流体静压力下测量了它们的相对介电常数,分别探讨了高聚物薄膜在室温常压和高压下离子电导率与介电常数的关系。实验结果证实:添加介电常数较高及本体粘度较低的增塑剂C_4H_6O_3后,当其相对浓度npc/n_c=20％时,不仅该薄膜的室温常压离子电导率明显提高6.8倍,而且其压力下的离子电导率也提高1(0.1—100MPa)至2(350—800MPa)个数量级。
- 谢斌苏昉王文楼
- 关键词：高聚物薄膜介电常数高压力
- 非晶锂离子导体B_2O_3-Li_2O—LiCl一Al_2O_3中VO^(2+)的电子自旋共振
- 1993年
- 两种非晶锂离子导体B_2O_3-0.7Li_2O-0.7LiCl-xAl_2O_3-0.1V_2O_5(x=0.05和0.15)的电子自旋共振谱研究表明:(i)ESR线型是高斯型,证实V_2O_5添加量适当;(ii)超精细结构来源于VO^(2+)络离子,具有四角对称性,属C_(4v)群。越精细耦合张量的平行分量平均值A_∥=0.0175cm^(-1),垂直分量A_⊥=0.0063cm^(-1)。由g_∥(g_⊥)求出其基态~2B_(2g)与第一激发态~2E_g的能级间距△_1=2.46×10~4cm^(-1),基态与第二激发态~2B_(1g)的能级间距△_2=3.03×10~4cm^(-1);(iii)变温实验证实:Al_2O_3组分较少(x=0.05)的非晶ESR强度比x=0.15的非晶高3倍至2倍,而Al_2O_3组分越多则ESR强度随温升下降越小。
- 苏昉侯碧辉金嗣炤
- 关键词：ESR导体锂离子非晶
- 非晶铁基合金中两类不同的压磁效应被引量：1
- 1993年
- 本文详细介绍了在0.0001～2.3GPa流体静压力下测量三种非晶合金饱和磁感应强度B_(?)和最大磁导率μ_(max)的实验方法。实验结果表明:三种非晶合金受压后B_(?)和μ_(max)表现各异,可归为两大类。(ⅰ)第一类压磁效应:总趋势是B_(?)和μ_(max)都随压力增加而下降,但在几个压力区B_(?)反常增高。如Fe_(75)Ni_5Si_5B_(15)非晶合金B(?)随压力增加均匀下降,(Fe_(0.85)Co_(0.15))_(82)Cu_(0.4)Si_(4.4)·B_(13.2)非晶合金的B_(?)随压力增加降—升—再降。(ⅱ)第二类压磁效应,如Fe_(78.75)Cu_(1.25)Si_5B_(15)非晶合金的B_(?)和μ_(mzx)随压力增加都有未见报导过的微弱升高。分别结合局域电子模型的交换作用理论和巡游电子模型的刚带理论进行了讨论。
- 苏昉苏骏许伟
- 关键词：流体静压力压磁效应金属玻璃
- 纳米CaF_2离子电导率和介电常数的静水压效应被引量：1
- 1995年
- 用惰性气体蒸发和真空原位加压方法制备了具有清洁界面的平均粒度14nm的纳米固体CaF_2,并在0.0001—2.2GPa范围52个不同的静水压下分别详细测量出其离子电导率σ和相对介电常数随压力变化的规律。讨论指出:1)离子迁移通道受压后的变化(大于、等于或小于最佳值)是影响离子电导率-压力曲线峰值的主要因素;2)当压力从0.66GPa再增加时lgσ分三段线性下降,可归因于纳米晶材料的三种自由体积;3)界面层空间电荷极化是造成纳米CaF_2相对介电常数较大的原因,由此可理解介电常数的压力效应。为了提高产品的氟离子电导率,真空原位加压制备纳米材料时应当采用更高的压力,0.66GPa。
- 苏昉谢斌赵明文吴希俊
- 关键词：纳米级氟离子电导率介电常数
- 纳米CaF_2和纳米Ca_(0.75)La_(0.25)F_(2.25)的结构对离子电导率的影响被引量：4
- 1993年
- 用惰性气体蒸发和真空原位加压方法制备了两种具有清洁界面的纳米离子固体CaF_2(平均粒度为16nm)和Ca_(0.75)La_(0.25)F_(2.25)(平均粒度为11nm),在31℃至530℃详细测量了其复阻抗谱。结果表明:1)在300—530℃两种纳米离子导体都很好地遵从Arrhenius方程式;2)纳米CaF_2的离子电导率比多晶CaF_2约高1个数量级、比单晶CaF_2高2个数量级,离子导电激活能△E=1.14eV;3)纳米Ca_(0.75)La_(0.25)F_(2.25)的离子电导率比纳米CaF_2高1(300℃)至0.6(525℃)个数量级,激活能△E=1.00eV,略低于纳米CaF_2;4)从250℃升至525℃两种纳米离子导体的晶粒电阻下降约一个数量级,晶界电阻单调下降4个多数量级。表明F^-迁移在低温区(<400℃)为晶粒扩散,在高温区(>450℃)转变为晶界扩散。综上所述,将材料晶粒度减小至纳米尺度和掺杂都可明显提高离子电导率。
- 苏昉吴希俊秦晓英谢斌纪小丽
- 关键词：氟化物离子电流晶粒度
