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唐瑞鹤: 作品数：14 被引量：18H指数：3; 供职机构：清华大学材料科学与工程系更多>>; 发文基金：国家重点基础研究发展计划国家自然科学基金国家教育部博士点基金更多>>; 相关领域：一般工业技术金属学及工艺更多>>

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AZ31镁合金单轴压缩中孪生行为研究被引量：8: 2012年; 本文采用EBSD技术研究了室温下AZ31镁合金单轴压缩实验中不均匀变形对孪生行为的影响.死区、易变形区、自由变形区处孪生分数统计结果表明,当应变小于8%时,3处孪生分数不相等,应变增加到8%时,3处孪生分数均达到90%左右,孪生基本完全,不均匀变形在低应变下对3处孪生分数影响很大,而在高应变下影响很小.对2%应变下3处孪生变体选择机制进行分析,发现80%以上开动的孪生变体都是对应第一大和第二大Schmid因子变体,表明3处孪生变体激活均满足Schmid定律.由于应力状态不同,自由变形区同时开动两个变体的晶粒百分数大于死区和易变形区.; 黄洪涛刘伟A.Godfrey唐瑞鹤刘庆; 关键词：AZ31

Co-C纳米复合薄膜的微结构、磁性能和磁输运特性: 2011年; 采用磁控溅射法在硅基片上制备了Co原子分数为13.0%的Co-C纳米复合薄膜.在真空条件下,对薄膜进行退火处理,退火温度从473K逐步提高至773K,保温时间30min.形貌观察表明,未经退火处理的薄膜中,Co颗粒均匀分布在非晶C基体中,Co颗粒尺寸为1.5-3.0nm;673K退火后,Co颗粒尺寸增大.磁性能测试表明,未经退火处理的薄膜磁性较弱,随着退火温度升高,薄膜的磁化强度和矫顽力均明显增大;当退火温度增加至673—773K时,薄膜呈现出低温铁磁性、室温超顺磁性的典型颗粒体系磁性特征.磁输运特性研究表明,未经退火处理的薄膜在温度为4.2K,磁场为3980kA/m时表现出1.33%的负磁电阻,随着退火温度升高,样品磁电阻值下降;电阻与温度关系在4.2—60K范围内符合lnR-T^(-1/4)线性关系,磁输运遵循变程跳跃(variable range hopping)传导机制.; 唐瑞鹤杨志刚张弛杨白刘晓芳于荣海; 关键词：退火微结构磁性能

热处理气氛对Co掺杂SnO2纳米颗粒微结构及光致发光性能的影响: 共沉淀法制备了Co掺杂SnO2纳米颗粒，并分别在氧气，氮气，真空环境下进行500℃热处理，研究热处理气氛对样品微观结构及光致发光特性的影响。纳米颗粒为单晶金红石型SnO2相，热处理不改变相结构，且没有Co金属析出和氮化物...; 姜鹤刘晓芳贺博吴章奔唐瑞鹤邹志宇刘伟于荣海; 关键词：微观结构光致发光共沉淀法

电场辅助溶解法实现玻璃表面金纳米粒子的形貌控制: 2012年; 贵金属纳米粒子由于其非常独特的光学特性和表面活性,在光子学、催化和生物标识等方面都有非常重要的应用.采用离子溅射和后续热处理相结合的方法在玻璃表面形成了尺寸大约为60—80 nm的单分散的球形金纳米粒子.在适当的温度条件下,采用步进式增加的强直流电场,实现了金纳米粒子的电场辅助溶解过程.在玻璃表面的不同颜色区域,初始球形的金纳米粒子溶解成月蚀状形貌.结合不同颜色区域内金纳米粒子的表面等离子体共振吸收性质和扫描电镜照片,研究了实验条件对金纳米粒子性质的影响.结合电场辅助溶解实验过程中的电流-电压特性,分析了金纳米粒子在强直流电场辅助下溶解的物理过程:金粒子中动出的电子向阳极的隧穿过程作为开始,随后是金阳离子向玻璃基体中的传输过程和阴极提供的电子与带有正电荷的金粒子相结合的过程.详细讨论了电场辅助溶解法实现金纳米粒子形貌控制的物理机制.; 邹志宇刘晓芳曾敏杨白于荣海姜鹤唐瑞鹤吴章奔; 关键词：金纳米粒子表面等离子体共振电流-电压特性

Fe-B/Fe_3O_4纳米复合粒子的吸波性能研究被引量：3: 2009年; 采用NaBH4溶液还原FeCl3的方法制备Fe-B颗粒，并在Ar／O2气氛下干燥，使其表面不完全氧化，得到了Fe—B／Fe3O4纳米复合粒子。该粒子具有清晰的核壳结构，内核Fe-B尺寸约为20－50nm，外壳Fe3O4厚度约为3nm。将样品与石蜡按质量比1：1制成同轴样品，测试其2～18GHz下的电磁参数并进行分析计算，研究发现，由于偶极子极化、自然共振和涡流损耗，该纳米复合粒子粉末具有优良的吸波性能，其反射损耗RL在频率为12．0GHz的时候达到最小值－31dB，RL值低于－20dB（即吸收率高于99％）的频率范围为10．1～14．2GHz。; 李婷唐瑞鹤于荣海; 关键词：吸波性能

Co掺杂非晶C薄膜的低温磁输运特性及磁性能研究(英文): 2012年; 采用磁控共溅射方法在n型Si(100)基片上制备了一系列具有不同Co含量(x,at%)的Co掺杂非晶C颗粒薄膜,溅射温度为室温。研究了Co-C颗粒薄膜的微结构,磁输运特性及磁性能。通过优化Co含量,在低温下发现了较大的负磁电阻(MR)。温度为2K、磁场为90×79.6kA.m-1时,Co含量为6.4at%的Co-C薄膜的负磁电阻值最大,达到27.6%。随着Co含量从6.4at%增加至16.4at%,MR值从27.6%逐渐减小至2.2%。电阻率??随温度T的变化曲线显示了线性的ln?-T-1/2关系,说明样品中电子传导遵循隧穿输运机制。; 唐瑞鹤刘伟张政军于荣海刘晓芳杨白水口将辉高梨弘毅; 关键词：磁控共溅射磁输运磁性能

样品取向对AZ31镁合金静态再结晶行为的影响被引量：8: 2012年; 利用EBSD技术研究了样品取向对AZ31镁合金静态再结晶行为的影响.采用了沿板材法向切取的试样(0°试样)和沿板材横向切取的试样(90°试样)2种取向的样品,在150℃进行15%单轴压缩变形,然后在275℃保温不同时间进行退火实验.结果表明,0°试样15%单轴压缩变形内的变形机制以滑移为主;90°试样15%单轴压缩变形内的变形机制先以拉伸孪生为主,然后以滑移为主;由于变形机制的差异,相同压缩应变下90°试样比0°试样形变储存能要小.与0°试样相比,90°试样相同退火参数下静态再结晶开始及结束时间都被推迟.随着再结晶过程的进行,90°试样和0°试样2°—4°小角晶界含量均降低,均在30°取向差角处产生峰值;绝大多数再结晶晶粒优先在原始晶界处形核,少数再结晶晶粒在拉伸孪晶内部形核.; 黄洪涛Godfrey Andrew刘伟唐瑞鹤刘庆; 关键词：AZ31镁合金静态再结晶

Co含量对Co-C纳米复合薄膜磁性能和磁电阻的影响: 2011年; 采用磁控共溅射法制备了Co含量介于6.4at%~16.4at%的Co-C纳米复合薄膜。形貌观察表明,Co纳米颗粒均匀分散在C基体中,相邻Co颗粒被C基体较好地分离,样品呈现典型的颗粒薄膜结构。Co颗粒平均尺寸随Co含量增加而增大。薄膜在低温下磁性较强,在室温下磁性较弱;磁化强度随Co含量增加显著提高。当温度为4.2K、磁场为90×79.6kA·m-1时,在Co含量为6.4at%、8.3at%和9.6at%的Co-C薄膜中分别观察到9.1%、4.3%和1.9%的负磁电阻,为碳基磁性颗粒薄膜获得优异磁输运性能提供可能。受微结构变化影响,样品磁电阻值随Co含量的增加而下降。; 唐瑞鹤吴章奔姜鹤杨志刚张弛水口将辉梨弘毅杨白于荣海; 关键词：CO含量磁性能磁电阻

嵌段共聚物模板法制备CoFe_2O_4纳米有序点阵列被引量：1: 2011年; 嵌段共聚物PS-b-PMMA经离心涂膜,在丙酮蒸汽熏蒸条件下发生微相分离自组装,选择性刻蚀后制备了具有有序阵列纳米孔洞的嵌段共聚物模板。然后使用溶胶凝胶法在嵌段共聚物模板上沉积CoFe2O4前驱体,通过热处理去除交联的聚苯乙烯以及使CoFe2O4结晶化,从而制备了CoFe2O4纳米点阵列。扫描电子显微镜(SEM)、振动样品磁强计(VSM)、X射线衍射仪(XRD)被用于研究嵌段共聚物模板以及CoFe2O4磁性纳米点阵列的形貌、结构与磁性能。结果显示制备的CoFe2O4纳米点阵列中的纳米点为反尖晶石型CoFe2O4相,直径15~20nm左右、点间距100nm左右。同时,VSM测试显示CoFe2O4纳米点阵列呈铁磁性,矫顽力约为1350×79.6A/m,无明显磁性各向异性。; 吴章奔牛培利刘晓芳姜鹤唐瑞鹤邹志宇刘伟于荣海; 关键词：嵌段共聚物自组装模板法

热处理气氛对Co掺杂SnO_2纳米颗粒微结构及光致发光性能的影响: 2011年; 采用共沉淀法制备了Co掺杂SnO2纳米颗粒,并分别在氧气,氮气,真空环境下进行500℃热处理,研究热处理气氛对样品微观结构及光致发光特性的影响。纳米颗粒为单晶金红石型SnO2相,热处理不改变相结构,且没有Co金属析出和氮化物形成。X射线吸收近边谱结果说明经真空和氮气热处理的SnO2纳米颗粒存在大量氧空位,氧气热处理后本征氧空位数量大幅减少。纳米颗粒在3种气氛热处理后均观察到了蓝光和橘红光发光带,且氧气热处理的样品橘红光强度较氮气和真空热处理有大幅下降。结合微观结构分析,橘红发光带是由于氧空位捕获电子形成离子化空穴,在SnO2能隙中构成新的施主能级引起的。氮气热处理后,N2p轨道与O2p轨道杂化,使发光峰向长波方向漂移。; 姜鹤刘晓芳贺博吴章奔唐瑞鹤邹志宇刘伟于荣海; 关键词：微观结构光致发光

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