何寿杰
- 作品数：62 被引量：111H指数：6
- 供职机构：河北大学物理科学与技术学院更多>>
- 发文基金：国家自然科学基金河北省自然科学基金河北省高等学校科学技术研究指导项目更多>>
- 相关领域：理学机械工程电气工程电子电信更多>>
- 中等pd值介质阻挡放电中的六边形斑图被引量：2
- 2006年
- 实验采用双水电极装置,在中等pd(p为气体的压强,d为放电间隙)值介质阻挡放电中观察到了六边形斑图.实验发现,随电压的升高,六边形斑图是由弥散放电模式演化而成.通过测量各模式的光电流信号,发现在弥散放电模式时放电脉冲是单个的,而出现丝状放电时光信号表现为多个脉冲,且放电脉冲个数随外加电压的升高而增加.
- 高瑞玲董丽芳贺亚峰刘富成李树锋何寿杰
- 关键词：介质阻挡放电斑图
- 超声破解促进污泥高温厌氧消化研究被引量：6
- 2010年
- 城市污水厂的剩余污泥经槽式超声波反应器预处理后,被投加到小型高温厌氧反应器中进行消化处理,通过改变投配率来控制厌氧消化时间,研究超声破解对高温厌氧消化反应速率和效率的影响。试验结果表明,与未经预处理的污泥相比,超声破解能够明显提高污泥高温厌氧消化的生物气产量及对有机物的去除率。控制组在停留时间为20d时对TCOD的去除率为37.29%,而破解污泥在第8天时的去除率就达到了39.60%。这表明污泥经超声破解后其厌氧消化性能得到改善,超声破解不但可以提高厌氧消化对有机物的去除率,而且可以缩短反应时间,在不影响厌氧消化反应正常进行的条件下,还实现了污泥的减量化。
- 韩育宏季民李庆张子生刘志强何寿杰
- 关键词：剩余污泥超声破解高温厌氧消化污泥停留时间
- 空心阴极放电条纹特性的光谱诊断被引量：3
- 2011年
- 利用发射光谱法,研究了圆柱型空心阴极放电条纹的特性。测量了条纹区的发射光谱,在此基础上计算得到了电子激发温度、相对电子密度和电子平均能量的空间分布特性。结果表明条纹区的光强、电子激发温度和电子密度均呈非等幅的周期性变化。与暗纹中心处相比,明纹中心具有较高的电子激发温度和较低的电子密度。由阴极向阳极,明纹中心处的电子激发温度幅值逐渐减小。此外,条纹区的电子激发温度随着电流的增加而增加。
- 何寿杰何锋李赏欧阳吉庭
- 关键词：条纹发射光谱电子激发温度电子密度
- 电极结构对离子风流场影响的数值模拟被引量：5
- 2020年
- 为研究电晕放电离子风的流场分布以及微细颗粒物在流场中的运动规律,采用线–板放电装置及2种不同结构的线-孔板放电装置,在分析电晕放电是空间电场分布和射流口入射风速分布的基础上,对放电空间流场网格分布细化,利用FLUENT软件模拟研究了3种不同电极间结构下离子风的流场分布情况,重点研究了接地极板附近的流场状态。模拟结果表明:电极结构及极配方式是影响离子风流场分布的主要因素。孔板结构消弱了离子风在孔板附近的风速,且电晕极正对孔板开孔圆心的配置时消弱作用最为明显。在线-孔放电结构中,离子风将带动颗粒物进入孔板与接地板形成的密闭空间,该部分粉尘将直接被收集,证明了通过改变电极结构有利于改善离子风对粉尘收集的负面影响,有效提高对微细粉尘、低比电阻粉尘的收集效率,达到超低排放。
- 李庆侯雪超张文婷杜云鹏何寿杰张晓军
- 关键词：离子风流场大气颗粒物污染超低排放
- 空心阴极自脉冲放电的电学特性被引量：3
- 2020年
- 自脉冲是空心阴极放电中一种常见的不稳定现象,但是关于其特性和形成机理还存在一定争论。为了进一步揭示空心阴极放电自脉冲的放电机理,提高空心阴极放电的稳定性,在压强为1 330 Pa的氩气实验条件下测量得到了空心阴极放电的伏安特性曲线、自脉冲波形、自脉冲频率、等效电阻等放电特性。同时在实验数据的基础上,建立了一RC等效电路模型,将放电单元等效为一电容器和电阻的并联结构,自脉冲放电过程等效为一电容器的充放电过程,模拟再现了空心阴极放电中的自脉冲现象。实验结果表明:在自脉冲放电模式下,自脉冲频率随着平均电流的增高而升高;脉冲电流的最大值和最小值均随平均电流的增加而升高;脉冲电压的最低值基本不随平均电流变化,最高值随平均电流的增加先升高到一定值后然后基本保持不变;放电单元的最大和最小等效电阻值均随平均电流的增高而降低。利用RC等效电路模型比较好地再现了实验中的电流和电压波形。模拟结果表明,不同平均电流时,将放电单元充放电过程中的等效最大和最小电阻视为可变电阻去代替等效恒定电阻可以使模拟结果更接近实验结果,也更符合实际放电情况。
- 何寿杰张喜旺赵凯悦包慧玲李庆张晓军
- 关键词：自脉冲等效电阻电路模型
- 空心阴极放电中的发光条纹
- 研究了圆柱型空心阴极放电及发光条纹．在氲气环境下测试了放电伏安特性和发光图像．结果表明，放电过程呈现3个明显不同的阶段：随着放电电流增加，负辉区增长，但条纹区总长度、条纹数及清晰度降低;条纹间距随电流增大，但与放电阶段有...
- 何寿杰樊潇潇何锋欧阳吉庭
- 关键词：伏安特性
- He/Ar混合气体空心阴极放电特性的模拟研究被引量：7
- 2019年
- 为了进一步揭示He/Ar混合气体中空心阴极放电机理,利用流体模型模拟研究了He/Ar混合气体环境下空心阴极放电的放电特性,模拟得到了电势、电子密度、He^+和Ar^+密度、电场强度的分布特性。本文特别对He/Ar混合气体环境下中He和Ar对新电子的产生机理,即不同类型电离速率以及电压对电离机制的影响进行了研究。结果表明:整个放电区域分为阴极位降区和负辉区。阴极位降区内存在很强的径向电场,较高的离子和电子密度差,高电子平均能量。负辉区电场强度和平均电子能量很低,电子和离子密度峰值位于负辉区。氩气的加入大大促进了放电的进行。虽然Ar原子所占比重只有5%,但是氩气在放电过程中起着和氦气同等重要的作用。Ar的离子和亚稳态原子密度均高于He的离子和亚稳态原子密度,同时,Ar^+对二次电子发射影响要高于He^+。随着电压的升高,电子和离子密度升高,阴极位降区径向电场强度和平均电子能量增加,负辉区内径向电场和电子平均能量降低,电离速率增高。氩气所参与的电离速率比重略微增加,分步电离所占总的电离速率比重出现明显增加。
- 张雅渠宇霄赵凯悦何寿杰赵雪娜李庆
- 关键词：流体模型粒子密度
- 氦气空心阴极放电动力学过程的模拟研究
- 2018年
- 利用流体模型模拟研究了氦气空心阴极放电的时空动力学过程,计算得到了不同放电时刻电子和亚稳态氦原子密度、电势、电场、基态电离速率和分步电离速率等的时空分布特性。特别是讨论了亚稳态原子和分步电离对于放电的影响。结果表明,随着电流的增长,放电处于五个不同的放电模式:第一阶段电流上升非常缓慢,为汤生放电模式,带电粒子密度、亚稳态原子密度和径向电场均很弱;第二阶段电流迅速上升,放电模式由汤生放电向空心阴极放电过渡,带电粒子密度、亚稳态原子密度和径向电场迅速增强;第三阶段达到准稳态阶段,放电电流增长速度变缓,形成了明显的阴极鞘层结构;第四阶段为空心阴极效应形成阶段,向稳态阶段过渡;第五阶段为稳态放电阶段。研究结果同时表明,亚稳态氦原子和分步电离在放电的初始阶段对于放电的发展作用较弱,在前三阶段中,电子的产生以基态电离为主。随着放电的发展,由亚稳态原子引起的分步电离对新的电子产生的作用逐渐接近并超过基态电离,对总电离的贡献率越来越高。
- 何寿杰张宝铭王鹏张钊韩育宏
- 关键词：流体模型电势电子密度
- 圆锥泡声致发光气泡动力学过程的理论分析被引量：1
- 2007年
- 在绝热压缩模型的基础上，详细讨论了圆锥泡声致发光中气泡运动的动力学过程，得到了气泡塌陷速度方程、气泡内压强方程以及温度方程．结果显示在气泡进入圆锥腔的初始阶段，气泡的塌陷速度随着压缩半径的不断减小近似线性地增加；然后随着压缩半径的进一步减小，气泡塌陷的加速度逐渐减小；当气泡塌陷速度达到最大值后，随着气泡压缩半径的进一步减小，塌陷速度迅速下降至零．在假设初始气压为1000Pa的基础上，理论分析得到气泡的最高塌陷速度可以达到5．8m／s；气泡的最小压缩半径可以达到1．37cm，相应的气泡内极限压强超过4．5×10^5Pa，极限温度超过3150K，而液流能够提供给气泡的能量达到0．02J．理论推导得到的结果可以比较好地用来解释实验中的现象．最后分析得到气泡内的初始气压对气泡所能达到的极端条件有着重要的影响．
- 何寿杰哈静李雪辰李庆王龙
- 关键词：绝热压缩压强
- 氧气空心阴极放电模拟被引量：1
- 2022年
- 本文利用流体模型对气压为266 Pa的氧气环境下空心阴极放电的放电特性及不同粒子的生成损耗机制进行了模拟研究.模型中包含11种粒子和48个反应.在该模拟条件下,周围阴极所对应的负辉区产生重叠,表明放电中存在较强的空心阴极效应.计算得到了不同带电粒子与活性粒子的密度分布.带电粒子密度主要位于放电单元中心区域,电子和负氧离子O^(-)是放电体系中主要的负电荷,其密度峰值分别达到5.0×10^(11)cm^(-3)和1.6×10^(11)cm^(-3);O_(2)^(+)是放电体系中主要的正电荷,其密度峰值为6.5×10^(11)cm^(-3).放电体系中同时存在丰富的活性氧粒子,并且其密度远高于带电粒子,按其密度高低依次为基态氧原子O、单重激发态氧分子O_(2)(a^(1)Δ_(g))、激发态氧原子O(^(1)D)、臭氧分子O_(3).对电子、O^(-)和O_(2)^(+)的生成和损耗的反应动力学过程进行了深入分析,同时给出了不同活性氧粒子的生成损耗路径概要图.结果表明各粒子之间存在一个复杂的相互耦合的过程,每一个反应在生成某种粒子的同时也在消耗相应的其他粒子,最终各种粒子密度达到一个动态平衡.
- 赵立芬哈静王非凡李庆何寿杰
- 关键词：氧气流体模型
